Оптично активни вещества, посочени само тези материали, които проявяват естествена оптична активност. Има също изкуствена или индуцирана оптична активност. Й показват оптически неактивни вещества, когато се поставят в магнитно поле (Фарадей ефект).
Оптично активно вещество 1.1
Оптически активни вещества се класифицират в два вида.
Първият тип включват тези, които имат оптично активна само в кристална фаза (кварц, живачен). Вторият тип включва вещества, които са оптично активен във всеки агрегатно състояние (например, захар, камфор, винена киселина). В първия тип оптична активност е собственост на кристала като цяло, но молекули или йони, които съставляват кристала оптично неактивни. Кристалите са оптично активни съединения винаги съществуват в две форми - надясно и наляво; където кристалната решетка на полето огледало симетричен кристалната решетка и не остава завои и движения на левия и десния кристалите не могат да се комбинират един с друг. Оптичната активност на дясната и лявата кристални форми имат различни признаци и същата абсолютна стойност (за същите външни условия). Наляво и надясно кристална форма, наречена оптични антиподи.
В съединения с втория вид оптична активност се дължи disimmetricheskim структура на самите молекули. Ако огледален образ на молекулата чрез всеки ротация и транслация не може да бъде наложена на оригиналната молекула е оптично активен; ако налагането на такова упражнение е възможно, тогава молекулата е оптически неактивна. (Под огледало рефлектора разбере лежи извън молекулата, и отражението дава карта на цялата молекула).
1.2 Физични причини за оптична активност
На ахирална среда двата енантиомера имат идентичен химически и физически свойства, но може лесно да се различават един от друг чрез специфично взаимодействие със светлина. Един енантиомер върти равнината на поляризация lineynopolyarizovannogo (равнината на поляризирана) светлина надясно, а другият енантиомер - точно същия ъгъл на ляво.
И 1.2. феноменологичната модел
Феноменологичната модел, предложен Френел оптична активност дори и в 1823 г. Тя се основава на вълновата теория на светлината, и от гледна точка на съвременната наука не е достатъчно строг. Въпреки това, този модел дава много ясна представа за причините за оптичната активност и други явления, свързани с усвояването на светлина от хирален вещество в рамките на класическата електродинамика, така че често се използва в момента.
Според класическите понятия, lineynopolyarizovanny (равнината на поляризирана) светлина се характеризира с това, че съставните вектори на зависими време електрическото поле (Е) и магнитни (Н) полета осцилира в взаимно перпендикулярни равнини и техните вариации са синусоидални във времето и пространството. Самолет-поляризирана светлина може да се разглежда като комбинация от лявата и дясната кръгово поляризирана греди, движещи се във фаза с един спрямо друг. Ако началната точка на време един електрически вектори на лявата и дясната кръгово поляризирана греди са ориентирани нагоре, в точка 2 вектор дясната греда е ориентирана към дясната и лявата вектор лъч наляво (гледано в посоката на движение лъч заедно Z ос). В точка 3 векторите на двете греди са ориентирани надолу в полето лъч вектор 4 е ориентирано наляво и надясно вектор наляво лъч и т.н. По този начин, на левия и десния кръгова поляризация греди съответно са ляво и дясно въртене спираловидна електрическо поле векторни. Сумата от тях дава равнина лъчи светлина в пространство-време на точки 1,3 и 5 вектори се сумират, като в точки 2 и 4 са взаимно анулирана. Разстоянието между точките 1 и 5 съответства на едно завъртане надясно или наляво спирала или равнина дължина на вълната.
Свързани статии