състояние на термодинамично равновесие обсъдено по-горе могат да бъдат разделени чрез прилагане на р-п преход чрез външен източник, напрежение различна полярност. За тази цел най-външните краища на специален полупроводникова технология, която предотвратява образуването на излишна в този случай, допълнителни р-п възли се извършват омични контакти.
Да започнем с това, ние приемаме, че омичните контакти и полупроводникови извън таксата за пространство имат незначително количество устойчивост по отношение на устойчивостта на региона на пространство заплащане. При тези условия, независимо от големината на токовете протичащи през веригата, областта EVN. генерирана от външен източник, е напълно съсредоточени
в р-п възел на. В зависимост от полярността, областта е или Извадените или форма, с поле пространство заплащане. Ако се приложи към р-п прехода на външния напрежение в полярността е показано на фигурата на, областите на р-дупки да се забави към отрицателния полюс на източника, и електрони са п-регион към положителния полюс. По този начин има излагане на по-дълбоките слоеве на примеси йони в двете полупроводници като по този начин увеличават пространството заряд и електричното поле, създадено от тях.
Както се вижда от диаграмата на лента, потенциалната бариера
равно на равновесие # 966; 0. увеличава степента на приложеното външно напрежение U т.е.
Такова изместване на р-п преход се нарича обратна. Очевидно е, че това води до намаляване на дифузия ток компонент чрез р-п възел А и увеличаване на плаващите ток. Балансът е нарушен течения и
малцинствени носители плаващите настоящите потоци във веригата зареждане или т.нар обратен ток I мод. С увеличаване на обратно напрежение от 0 до около 0.1V обратен ток I мод = I DIF - I, и т.н. ще се увеличи чрез намаляване на дифузно компонент. Когато напрежението е по-голямо от 0.1V може да се счита че разл = 0, и прехода ще премине през само дрифт текущата компонент, който е идеален за прехода не зависи от приложеното напрежение. Затова често се нарича преход насищане ток и означават 0. стойността на I 0 е много малък, защото това се дължи на потока на концентрация малцинство носител на високи полупроводници незначителни.
Директен изместване на р-н възел.
Промяна на полярността на външния източник на гърба, както е показано на фиг. В този случай токоносители ще бъдат затегнати до района на космическата такса частично се компенсира това, в зависимост от приложеното напрежение. Това ще доведе до намаляване на пространство заряд в прехода, и следователно до намаляване на потенциалната бариера, чиято височина е равна на
Ето защо, по-голям брой мнозинство такса превозвачи,
с достатъчно енергия, за да може да се преодолее потенциал бариера и да се премести в съседна област. Diffusion ток ще се увеличи в сравнение с равновесната стойност, а компонента на дрейф не се променя, тъй като За полето пространство такса малцинство превозвач все повече се засилва. С увеличаване на напрежението и дифузия ток може да достигне до много високи стойности, като това се дължи на ток от мажоритарните превозвачи, чиято концентрация, по-висока степен на легиране може да бъде доста голям. Такова изместване на р-п преход се нарича
Директен и съответния ток - постоянен ток р-н кръстовище.
Съотношението напред ток за заден ход, може да достигне стотици хиляди - няколко милиона.
Това ви дава възможност да се говори за odnostorenney проводимост р-н кръстовище.
Ширината на р-п възел, с постоянна му отклонение на напрежението, се определя от израза за стойността на равновесие, чрез заместване на # 966; k0 стойности # 966; К = # 966; k0 -U.
Това показва, че ширината на прехода е заострен в напред пристрастие U> 0 и се разширява, когато обратната пристрастия U<0.
Свързани статии