Всички теми на този раздел:
Аксиоми статиката.
Тези аксиоми са формулирани на базата на наблюдение и изследване на световни явления, които ни заобикалят. Някои основни закони на механиката на Галилей - Нютон са едновременно AKC
Системата на конвергентни сили
2.1.1 равновесие на твърдо тяло, към който система от конвергентни сили. Обединяване наречените силови линии на действие, се пресичат в една точка. Теорема. системи
Произволен равнина система от сили
2.2.1 равновесие на твърдо тяло в присъствието на плоска система от сили. Случаят с паралелни сили. Полученият от две успоредни сили, насочени в една посока е събития
Системи сближават сили.
Резултантната на пространствена система сили може да се определи чрез конструиране пространствен mnogoie
Произволна пространствена система сили.
3.2.1. Момент на сила за една точка. Момент на сила около ос. Теория двойки в пространството. В случай на система за самолет на силите момент на сила за една точка се определя като алгебричната водена
Центърът на тежестта.
Gravity - резултантната сила на привличане към Земята, като тя е разпределена в целия обем на тялото. На атрактивни силите, приложени към твърдите частици да образуват система от сили,
Кинематика.
1. ВЪВЕДЕНИЕ наречен кинематика раздел механика, която изучава движението на частици и органи в пространството от геометрична точка
На постъпателното движение на тялото.
Транслационно движение на твърдо тяло е движението, в която всеки ред пров
Въртеливо движение на твърдо тяло.
Това се нарича въртеливо движение на твърдо тяло, в който точките на тялото преместване в равнини, перпендикулярни на фиксирана линия, наречени оста на въртене на тялото, и описва окръжност, центърът
Body уравнение униформа въртене
Въртенето на тялото с постоянна ъглова скорост, се нарича равномерно Prointegr
В равномерно въртене на тялото
Въртенето на тялото, в което ъгловото ускорение е константа, наречена ravnoperemennym въртене. Ако стойността на
Събиране на скорости.
Помислете точка М, да изпълняват сложни движения. Нека този момент, движейки се по траектория относителната му AB, изпълнява по време на интервал от време
Моментната скорост център (MDC)
MSC е точката на самолета фигура, чиято скорост в този момент е нула. Теорема. Ако ъгловата скорост на самолета фигура не е нула, то тогава има MDC. за
Ускорение на точките за равнинно движение.
Ние показваме, че ускоряването на всяка точка М на тялото или в движение равнина, успоредна (както и скоростта) на сумата от ускоренията, които получава в предната и в въртеливото движение
Instant център ускорение (LCF)
LCF е точка на равнина фигура, ускорението е равна на нула. Ако в този момент се има предвид засилването на всяка точка А -
Специфични случаи за определяне LCF.
1. Известен момент, ускорението е равно на нула. Тази точка е LCF. Например,
Основните методи на изчисляване на ъгловото ускорение при движение равнина.
1. Ако знаете закона на изменение на ъгъла на завъртане или ъгловата скорост от времето, ъгловото ускорение
Добавянето на транслационни движения.
Нека твърдо тяло се движи напред със скорост
Чифт на въртене.
Разглеждане на специалния случай, когато въртенето около паралелни оси са насочени в различни посоки, но по модул
Добавянето на ротация около пресичащи се оси.
Да вземем случай на добавяне на въртене около две пресичащи се оси. когато аб
Добавянето на транслацията и ротационни движения.
6.5.1. Скоростта на транслационно движение, перпендикулярна на оста на въртене (# 9524;
Законите на динамика.
В сърцето на динамиката са закони, установени от обобщаване на резултатите от редица експерименти и наблюдения. Систематично тези закони за първи път, определен от Нютон в класическата си есе "Мат
Динамиката на проблеми за свободен и несвободен точка материали.
За безплатна точка материал на динамиката проблеми са: 1. Познаването на закона на движение, определяне на силата, действаща върху него (първата задача на динамиката) 2. Запознаване с активна сила, определете
Праволинейно движение на точка.
От кинематиката знаем, че скоростта и ускорението на всички точки от време, насочени към праволинейно движение по една и съща линия. Тъй като посоката на ускорението съвпада с посоката на действие с
Криволинеен движение на точка.
Помислете за безплатно материалната точка се движи под действието на силите
Размерът на движение и на кинетичната енергия на една точка.
Тази основна динамични характеристики на движение. Броят на точката се нарича количество вектор
В работната сила. Ел.
За да се характеризира действията, упражнявани от сила на тялото в определен обем е въведен
Теорема на промяна на кинетична енергия условия.
Да разгледаме точка маса m, подвижен под действието на силите, прилагани към него от позиция M0 където тя е позиция V0 скорост M1
Теоремата на промяна на момента на импулса
(Моменти теорема). Понякога изучаването на точката вместо променя векторни (m
Праволинейни трептения сочат
4.1. Безплатни вибрации, без да се вземат предвид силите на съпротивление. Помислете точка М се движат под действието на възстановяване на сила само на F, предназначени да Nepo
Безплатни трептения при съпротивление пропорционално на скоростта (успокояван трептене)
Помислете за ефекта от вибрации за съпротивление наличност среда, като се предполага, че противодействаща сила пропорционална на скоростта:
Принудени трептения. Резонанс.
Да разгледаме случая на вибрации, когато една точка, различна от възстановяване на сила F, действаща по време периодично различна сила
Механична система.
Механични система материални точки или органите, определени да бъдат набор от тях, в които положението или движението на всяка точка, зависи от позицията и движението на всички останали. мате
маса на системата. В центъра на масата.
система Движение освен действащи сили, зависи от общата му маса и разпределението на масата. маса на системата е равен на средната аритметична сумата от масите или органи на всички точки, Прист
Диференциални уравнения на движение на системата.
Помислете за една система, състояща се от «п» материални точки. Разпределяне на всяка точка от системата за маса MC. Означаваме резултантната на всички приложени към точката
Теорема на движението на масовия център.
Поставянето termwise лявата и дясната страна на уравнението (3). (4) трансформиране на ле
Законът за запазване на масата център движение.
Теорема на центъра на тежестта на движение може да бъде получена важни резултати. 1). Нека сумата от външни сили, действащи върху системата е равна на нула
Размерът на движение на системата.
Размерът на движение на системата ще се нарича векторна величина. равно геометрик
Теоремата на промяна на инерция.
Помислете за една система, състояща се от «п» материални точки на системата за формиране на диференциални уравнения на движение (2) и да ги добавите termwise
Закон за запазване на инерцията.
Теорема за промяната в количеството на движение на системата могат да получат важни резултати. 1). Нека сумата на всички външни сили, действащи върху системата е равна на нула:
Инерционният момент спрямо оста.
Център на тежестта характеризира разпределението на масата на системата не е пълна.
Основната инерция на системата.
Основната ъглов момент (или кинематичен инерцията) на системата по отношение на център O е K0 стойност е равна на геометричната сума от моментите Включени Количество
Теорема на промяна в ъглов момент на основната система за движение (моменти теорема).
Теорема на моменти, се оказаха на една точка, за да са валидни за всяка една от точките на системата. Следователно, ако вземем предвид точкова система с маса от МК, които имат ставки,
Закон за запазване на момента на импулса на основните.
От моментите на теоремата получаваме следните важни последици. 1). Нека сумата от моментите около центъра O на всички външни сили, действащи върху системата е равна на нула:
Кинетичната енергия на системата.
Кинетичната енергия на системата се нарича T скаларна стойност, равна на средната аритметична сума от кинетичните енергии на всички точки на системата.
Някои случаи на предвидената работа.
Обмислете следните случаи. 1). Работна сила на гравитацията, действащ от системата. тежестта работа, в качеството на теглото на частиците е равен на Pk
Теорема на промяна на кинетичната енергия на системата.
Показани в сек. 3.5. теоремата е вярно за всяка точка на системата. Следователно, ако вземем предвид всяка точка на системата за масов MC като процент VR,
потенциална енергия
За потенциални сили могат да бъдат получени на концепцията за потенциална енергия като величина ", характеризиращи доставката на работа", което оказва съществен момент в тази област сила параграф
Закон за запазване на механичната енергия
Да приемем, че всички външни и вътрешни сили са потенциален действащи на системата. След това, за всеки един от прилаганите точки на работата на системата сили е равна на:
Свързани статии