Високата честота коаксиален кабел дължина L = 14 cm
Той намира на повърхността на тялото на метален блок (фигура 2), където цифрите показват:
1 - вътрешен диаметър меден проводник D1 = 0,9 mm;
2 - вътрешна изолация от полиетилен (# 949; 2 = 2,3; # 961; 2 = 14 октомври ома-т);
3 - мед окото оплетка с вътрешен диаметър D2 = 5,7 mm и дебелина # 948; = 0.3 mm;
4 - външния изолационен слой с дебелина з = 0.9 mm, изработени от PVC-съединение
Изчислява капацитет и изолация резистентност:
а) между вътрешния проводник и ножницата, когато кабелът е отворен в краищата;
б) между щит кабел и корпуса блок, като се предполага, че повърхността на кабела в контакт с корпуса 5 в размер на площ от а = 1 mm.
а) част на кабела (фиг. 2) се разделят в полиетиленова изолация част 2 безкрайно DX дебелина с координатната х спрямо центъра на кабела. Окръжност с радиус х и х + DX може да се приеме еднакво.
След това частта на резистентност DX дебела изолация (координата х) е равен на ток IUT
Електрически свойства на диелектрици.
Въпрос №5: Поляризация на диелектриците. Видове поляризация.
Вещества, включени в електрическото поле може значително да се променят. Това се дължи на факта, че веществото се състои от заредени частици. В отсъствието на външното поле, частиците се разпределят в материала, така че електрическото поле, генерирани от тях средно по отношение на съдържащ голям брой атоми или молекули, е нула. Когато външното поле предизвиква преразпределение на заредените частици, и по същество се случва собствено електрическо поле. Пълен електрическо поле, оформен в съответствие с принципа на суперпозицията на външното поле и вътрешно поле, от заредените частици на веществото.
За разлика от проводници, диелектрици (изолатори) няма свободни електрични заряди. Те са съставени от неутрални атоми или молекули. Заредени частици в неутрален атом, свързани помежду си и не могат да бъдат преместени от електрическото поле в диелектричната обем.
Когато се прави диелектрика във външен електрическо поле, възниква преразпределение на такси включени в атоми или молекули. В резултат на това преразпределение на повърхността на диелектрика на пробата се появяват излишни некомпенсирани други такси. Всички заредени частици, които образуват макроскопски свързаните разходи, е все още част от техните атоми.
Подобни такси създават електрическо поле, което е насочено противоположно на диелектрична якост на областта на външната вектор. Този процес се нарича диелектрична поляризация. В резултат на това общият електрическото поле е по-малко от абсолютната стойност на външното поле в диелектрик
Физическо количество, равно на съотношението на модула на външната електрическото поле в вакуум, за да завърши областта на модула в хомогенна диелектрик на, наречен диелектрична материал.
Има няколко начина на диелектрична поляризация. Основните от тях са ориентацията и поляризация на електроните. Тези механизми се проявяват главно в поляризацията на течни и газообразни диелектрици.
Ориентация или диполярен поляризация възниква в случай на полярни диелектрици, съставени от молекули, в които разпределението на центровете на положителни и отрицателни заряди не съвпадат. Такива молекули са микроскопични електрически диполи - комбинация от две неутрален заряд, равни по големина и противоположни по знак, разположени на разстояние един от друг. Той притежава диполен момент, като молекула вода, а също и молекули на други диелектрици (Н2 S, NO2 и така нататък. Г.).
При липса на външно електрическо поле ос молекулни диполи са произволно ориентирани поради топлинна движение, така че върху повърхността на диелектрика, и във всеки обем елемент в средния електрическия заряд е нула.
Когато се прави диелектрика във външна област има частично ориентация на молекулните диполи. В резултат на повърхността на диелектрика появи некомпенсирани макроскопски свързаните разходи, създавайки област насочена към външната област (фиг. 1).
Поляризацията на неполярен диелектрик.
електрическо поле, свързано такса, която се появява, когато поляризацията на полярните и неполярни диелектрици, модул промени в пряка зависимост от абсолютната стойност на външното поле в един много силен електрически полета, този модел могат да бъдат нарушени, а след това се проявяват различни нелинейни ефекти. В случай на полярни диелектрици в силни области може да се наблюдава ефект на насищане, когато всички молекулни диполи са подравнени по силови линии. В случая на не-полярни диелектрици силно външно поле, със сравнима модул в рамките на област може значително да се деформира атоми или молекули от значение и да променят електрически свойства. Въпреки това, тези явления почти никога не се наблюдава, тъй като изисква сила на полето (10 10 -10 12) V / m. В същото време, много по-рано електрическата разбивка на диелектрика.
Много неполярни молекули в поляризацията на електронен слой са деформирани, така че този механизъм се нарича електрон поляризация. Този механизъм е универсален, тъй като деформацията на електронен слой от външен поле се среща в атоми, молекули и йони на всеки диелектрик.
В случая на твърди кристални диелектрици се наблюдава т.нар йонна поляризация, като йони на противоположни знаци, представляващи кристалната решетка, чрез прилагане на външното поле се изместват в противоположни посоки, при което най-кристални повърхности изглеждат свързани (некомпенсирани) такси. Пример за такъв механизъм може да служи като поляризация кристал NaCl, където йони Na + и Cl - съдържат два sublattices, вложени един в друг. В отсъствието на външното поле, всяка елементарна клетка на кристала е електрически и NaCl не диполен момент. В външно електрическо поле двете sublattices се изместват в противоположни посоки, т.е.. Е. Кристалът е поляризирана.
Когато могат да се появят диелектрична поляризация нехомогенни други такси не само върху повърхностите, но и в насипно състояние диелектрик. В този случай, на електрическо поле свързаните с тях задължения и цялото поле могат да имат сложна структура, в зависимост от геометрията на изолатора. Твърдението, че електрическото поле в диелектрик # 949; пъти по-малки по абсолютна стойност в сравнение с външното поле е строго валидни само в случай на хомогенна диелектрик, изпълвайки цялото пространство, в което да се създаде външна област. По-специално:
Ако в хомогенна диелектрик с диелектрична константа # 949; е точка заряд Q, напрегнатостта на полето, генерирано от тази такса в някакъв момент, и потенциала # 966; в # 949; пъти по-малко, отколкото във вакуум:
Свързани статии