Магнитокалоричния ефект - промяна на темпото-Ри магнит. вещество (магнит) когато адиабатно. намагнетизирана (размагнити). В адиабатни условия (. Cm адиабатен процес), магнитът не абсорбира топлината, и не дава (), така че ентропията S на магнита не се променя: При обяснението М. д. под термодинамиката [1] се счита като р-ентропия ЛИЗАЦИЯ Т. налягане скоростта RY р и интензитет Н вътр. магнит. област, S = S (Т, Р, N). където при адиабатно
При постоянно налягане (р = конст) DP = 0 и
.
Вписванията за крайните стойности на промяна
Уравнение (1), дава възможност да се намери на зависимостта от Т, ако да разкрие стойността на своя съставна частично. Производни. където - специфичната топлина на магнит. Производното може да бъде превърнато на базата на съотношението на частично взаимно вътр. енергия магнит: където М - намагнитване. По този начин,
Тъй като. променя скоростта RY магнит - охлаждане или нагряване - зависи от знака на деривати и външни промени. магнит. област (- намагнитване - размагнитване). Naib. добре проучени М. напр. свързана с увеличение (намаление) на броя на идентично ориентирани атомен магнит. моменти (спин или орбитален) веществото е включен (изключен), Magn. област. М. напр. от типа наблюдава в парамагнитни вещества (PM) и феромагнитен (FM) в истинската му намагнитване (paraprocess), когато магнита. област изгражда в посоката Н са атомен на магнезий. моменти, к-ръж, все още не се въртят поради объркващо действието на топлинна движение. В тези случаи (PM, класическа FM -. Fe, Co, Ni и техните сплави), така че, когато областта е включена и когато е изключен. От особено значение М. напр. paraprocess достига близо до точката на Кюри. където намагнитване M рязко намалява, когато нагряването на магнит [производно е много голям]. М. напр. в FM той е изследвана подробно от С. Weiss, R. Forrer и KP Белов [2, 3].
В ferrimagnets paraprocess, когато има не само положителни, но също така и отрицателен М. д. [4]. Naib. просто да се тълкува М. напр. в ferrimagn. съединения на редкоземни метали с желязо, където според neytronografich. данни, ядрено-магнитен структура може да бъде съставен от две sublattices: sublattice на желязо и редкоземни sublattice йони [5]. Магнус. Тези моменти са антипаралени sublattices. Когато скоростта на повторно намагнитване на магнитна компенсация Tk M1 sublattice намагнитване М2 е железна sublattice редкоземни йони. най-T<ТК M2>М1. и Т> TC. Обратно, M2<М1 .
В М. напр. наблюдавана в тези съединения, също допринася за това как желязо sublattice. и sublattice на редкоземни йони
най-T<ТК по полю направлена намагниченность MS, к-рая при включении поля возрастает, поэтому М. э. за счёт редкоземельной подрешётки Намагниченность M1 направлена в этом случае против поля, вследствие чего она уменьшается при увеличении . Т. к. по абс. величине , то при Т <Тк наблюдается суммарный положительный М. э.
Когато Т> TC за поле, насочено намагнитване M1 sublattice желязо и срещу областта - M2 редкоземни sublattice намагнитване. Ето, увеличението на поле води до магнит. поръчване желязо sublattice и неправилност на редкоземни sublattice, така че. а. Общо М. напр. при Т> TC е отрицателен (близо Тс) като
В феромагнитен. ferrimagn. и antiferromagnetic. кристали, има също М. напр. поради промяната в магнитната енергия. анизотропия поради въртенето на намагнитване вектор относителна кристалографска на. оси, както и поради промени в константи Magn. анизотропия под влияние на приложеното поле [6]. М. напр. поради изместване на стени домейни, които имат значително по-малък размер.
Когато магнитни преходи фаза. предизвиква промяна в магнезий. област (напр. antiferromagnetism, феромагнетизъм), също се наблюдава М. напр. се дължи на факта, че ентропията декември магнит. фази не са равни една на друга [7].
М. напр. при адиабатно. парамагнитен размагнитване се използва за получаване на ултра-нисък процент р (вж. магнитен охлаждане). При ниска температура Rah. така метода на магнезий. Охлаждане е особено ефективна, ако оригиналният темпо-па вече е доста ниска. Техниката демонстрира възможността за създаване на нови видове хладилници, ефектът на к-ryh основава на използването на М. напр. [8].
Lit. 1) Vonsovskii SV магнетизъм. М., 1971, стр. 368; 2) Weiss P. Forrer R. et Aimantation phenomene magngtocalorique дю никел, "Ann. De Phys.", 1926, с. 5, стр. 153; 3) Белов KP Еластична, термични и електрически явления в ferromagnets, 2-ро издание. М. 1957; 4) Белов KP Редкоземни магнити, и тяхното приложение, М. 1980; 5) S. Никитин, А. и сътр. Магнитокалоричен ефект в съединенията на редкоземни метали с желязо, "Ж.", 1973, Vol. 65, стр. 2058; 6) S. Никитин, А. и др. Информацията magnitokalorich и магнитна поведение. ефекта на единичен кристал гадолиний, "Ж.", 1978, т. 74, стр. 205; 7) S. Никитин, А. и сътр. Магнитни и фазови превръщания магнитокалоричен ефект в единични кристали от Tb-Y сплави "Ж.", 1977, Vol. 73, стр. 228; 8) Arkharov AM Brandt NB Zherdev А. На възможността на магнитни хладилници, "хладилна", номер 1980 8 стр. 13. S. V. Никитин.
Свързани статии