За разлика от твърдото вещество в течността и газа може да бъде значително изместване на съставните частици една към друга. Следователно, течности и газове имат не форма на собствената си и винаги под формата на съда, в който те се съдържат. Под влияние на произволно малки сили те ще променят формата си, докато силата. Следователно, течности и газове не трябва еластичност по отношение на деформации причиняват промяна форма без промяна на обема. Въпреки това, течности и газове имат еластичност по отношение на компресия деформация като да променят обема си с крайна величина, за да ги трябва да се уверите властта толкова по-голяма величина, толкова по-голям хватката си. На течности и газове, както и в твърди вещества възникват, когато компресионни сили, възпрепятстващи компресия, и стойността му се увеличава с увеличаване на степента на компресия деформация. Тези сили, както и еластична, деформиране баланс сили. Въпреки това, възможността за притискане на флуида е малка и в течността се движат, ако Вл Real вискозна течност. Ако силата на вътрешно триене е малък в сравнение с другите съществуващи в тях сили (налягане, тежестта и т.н.), течността може да се счита практически не вискозен. Въображаемият течност, не е като на вискозитета се нарича. съвършен. 2) Ние считаме, идеална течност. В тези случаи, загубата на кинетична енергия за триене и се превръща в топлина с ниска и затова е възможно да се приложи закона за запазване на енергията в чисто механично начин. Проучване на движението на течността по избор да следи движението на всеки от неговите частици. движението на течността е известно, ако във всяка точка на региона на пространство, където потоци течност, вектора на скоростта е настроена преминаване през него на течни частици, като функция на времето. Такова поле скорост. т.е. област от пространство, всяко от които се определя скорост вектор на флуидни частици, преминаващ през него по различно време, той се нарича. флуида. В даден момент скоростта на различни точки на потока на течния различно по сила и посока и, освен това, може да се промени с течение на времето. Ако нито една от точките на скоростта на потока с течение на времето не се променя, потокът се нарича. неподвижен. Въпреки това, скоростта може да бъде различна в различните етапи на стационарен поток. В стационарно течен поток, всички частици се провеждат в различни времена през специално, точка със същата скорост, въпреки че скоростта на частиците при преминаване от една точка до друга промяна на потока. За визуалните характеристики на хидродинамичния т.нар. сегашните линии. Това е такава линия допирателна до този момент във всяка от техните паралелно скорост на частици, преминаващи по време, през точката поток. Движение на течност се нарича. Set (болница Ним), ако скоростта на течност във всяка от обема не се променя през vremeni.3) разгледа стабилно движение на флуида. В този случай, настоящите линии също остават непроменени и течният частицата е по всяко време на текущия ред винаги остава на този ток линия. В стационарно траектория на движение на течност частици съвпадат с линията на течението. Steady (стационарен) плавно движение се извършва, когато силите, предизвикващи движението не се променят с течение на времето. Ако потокът не е неподвижен, а след това на текущия ред не съвпада с пътя на течните частици. Опростява никъде не може да се припокриват един с друг, т.е.. К. Променлив поток в даден момент може да бъде само един частиците течности, които имат определена скорост. Част от потока, граничеща с странична повърхност, образувана от линиите на потока, е т.нар. текущата тръба. В постоянен поток от тръба всеки флуиден поток не се променя с течение на времето. В допълнение, ако потокът е неподвижно, вътрешността на тръбата на потока през цялото време се движат същите частици течност. Течността в този случай не може влиза ток тръба нито да го напусне през страничната повърхност, като скорост на частиците, движещи директно от страничната повърхност на тръбите са насочени тангенциално към него и нямат компоненти, които са перпендикулярни към него. Същото текущата линия, простираща се във и извън тръбата не се пресичат линиите, образуващи неговата странична повърхност. В различни части на стационарни идеално скоростта на потока течност варира неговите частици. Наистина, нека идеално несвиваем флуид протича през тръба с различна по дължината на напречното сечение. Ние избираме два напречната тръба текущата секция: S1. където скоростта на флуидния поток и V1 S2 в V2. защото течност не се компресира, не е счупен и не преминава през страничната повърхност на тръбата, с течение на времето t чрез тези секции ще бъде същия обем, а оттам и съща маса m течността. Обемът на течността, протичаща през широк участък, има цилиндрична форма с основа и S1 V1 височина t; е S1V1 t. По същия начин, по S2 имаме S2V2 t. Тогава S1V1 = S2V2. защото раздел избран произволно, тогава SV = конст - непрекъснатост уравнение струя. За дадена тръба ток продукт на площта на напречното сечение на тръбата на скоростта на потока течност е постоянна. Вярно е, не само за текущата тръба, но за реална тръба на дъното на реката, и т.н. Очевидно е, че тесни текущата тръбата, толкова по-голяма скорост се движи в течността, и обратно. В тясната част на тръбата, където най-високата скорост на потока, настоящите редове се сгъсти. по този начин рационализира на снимката дава представа не само за посоката, но и стойността на скоростта на флуида. Когато по време realnoyzhidkosti канализиран наблюдава качествено същата връзка между скоростта на флуидния поток и площ на напречното сечение на тръбата, ако тръбата е монтиран неподвижно течен поток, и силата на триене между течните слоеве и стените на тръбите са малки, така че скоростта на течността частиците във всички точки от всяка тръбни напречни сечения са почти идентични. 17.UR-ТА Бернули и приложението му определи статично и динамично налягане. Нека наклонена тръба (тръба или ток) на променливи раздел течни движи от ляво на дясно. Умствени разграничи тръба област, ограничена от напречни сечения S1 и S2. в който скоростта на потока и V1 V2. Фиг. 1 от предходния раздел. Определяне на промяна на общата енергия, която се проявява в тази област за малък период от време t. През това време, масата на течността, съдържаща се между напречните сечения S1 и S1 потоци в третираната зона, и масата, съдържаща между S2 и S2 следва от тях. не възникването на други промени в тази област. Затова промяната в общата енергия E равен на разликата от общите енергийни източници, вливащи се и вливащи се маси: В съответствие със Закона за запазване на енергията, намери промяната на енергия, равна на външните сили работа A (натиск) върху движението на m на маси: Ние определяме работата. Външно F1 A1 сила налягане извършва работа на движещи се маси, произтичащи по пътя V1 t на, докато течлива маса в t на път V2 извършва A2protiv външната silyF2. следователно Комбинирането (2) и (4) получаваме От секциите S1 и S2 са избрани произволно, може най-накрая пиша V 2/2 + gh + р = конст - Бернули уравнение (5) 1700-1782. Петербург академик. V 2/2 е конкретната кинетичната енергия на течността gh - специфичен потенциалната енергия на течността р - енергийната плътност на течността, obusl. сили налягане В постоянен несвиваем dvizheniiidealnoy zhidkostisumma специфична енергия налягане и кинетичната и потенциална плътността на енергията е постоянно по всяко напречно сечение на потока. Единицата за налягане 1 Pa = 1 N / m 2 = 1 N m / m = 3 J / m 3. Вследствие на това уравнение на Бернули изразява закона за запазване на енергията (плътност). Всички членове (5) могат да се считат като налягане. където р е т.нар. статичен, V 2/2 -dynamical. gh -хидравлично налягане (налягане). Ето защо, в идеален постоянен поток от несвиваем флуид общо налягане (налягане). срок на динамична-он, хидравлични и статично налягане. константа на всяко напречно сечение на потока (Уравнение на Бернули). За хоризонтална тръба поток (h1 = h2) Бернули уравнение става От уравнение и непрекъснатост на Бернули, скоростта на увеличение на флуидния поток в тръбопровода поле свиване и статичното налягане намалява. Уравнения (1) - (5) са приложими за газ, тъй като, както е показано от теорията и опита, при газови скорости по-малки от скоростта на звука в него, свиваемостта на газа може да се пренебрегне. Уравнение на Бернули е един от основните закони на механиката на флуидите и движение на газ, които имат голямо практическо значение. Примери: 1) турбини (потенциалната енергия на налягането на водата в тесния дюзата, се трансформира в кинетична енергия, поради което работното колело е ротационно задвижване) 2) gidrotaran, 3) почвата аериране, 4) карбураторни двигатели, 5) за пръскане, 6) бутане две parahod близо ходене един курс. Налягане в движеща се течност може да бъде измерен чрез манометрични неподвижно закрепената тръба (сонда), ако текущата течно-контактуване площ на отвор S е ориентирана паралелно на посоката на флуидния поток, Фиг. 1. Всъщност, елементарен тънък слой течност в тръбата за манометър, съседен му отвор, е в покой. Следователно, F на сила налягане = PS, упражняван от течащата течност е базирана на силата, с която течната колона с височина тръба з действа върху него в обратна посока (надолу) и това е равно на теглото на течната колона F = GHS (вътре в тръбата, у си затворен край над повърхността на течността на вакуума). по този начин P = gh, т.е. р налягане в точката на течен поток на ниво, което е отвор в тръбата за манометър, равно на теглото на течна колона разположен в тръбата, областта на разрез на която е равна на единица. Налягане в движещ флуид, съгласно закона на Бернули, свързани със скоростта на частиците. В по-широките участъци на тръбата, където течната скоростта е ниска, налягането на флуида Това е по-голяма по размер от по-тесните части на същата тръба поток, при което скоростта на течност е по-голяма (тръбата на Вентури). Съвсем друг налягане се измерва в движещата се течност манометричен фиксирана Извита тръба под прав ъгъл, така че неговото отвор намира в пътя на потока течност и е насочено към площ перпендикулярна на настоящите линии (тръба на Пито), Фиг. 2. Нека разстоянието от тръба манометричен налягане и скоростта на флуида, равно на р и V. В същото сечение, което съвпада с отвора на манометричен тръба, скорост V течната = 0, тъй течност е достигнал откриването, се забави тук. Означаваме налягането в участъка от r на вдлъбнатина, в съответствие с правото на Бернули за две тръбни секции текущите данни получаваме: Увеличението в налягането в отвора на тръбата се определя от извита компресия спира тук течност. От (6) е възможно да се определи течност VСвързани статии