вълни Spin плътност - термодинамично равновесие състояние на материята характеризира с пространствено нехомогенни периодично. разпределението на плътността на магнезий. момент М (R). В този случай, осреднените видим с просто око. магнит. В момента системата е нула и С п. А. Това може да се разглежда като един от проявите на antiferromagnetism .Prostranstvennoe разпределение М (г) е описан от отношението:
Най-често S. стр. А. разбере antiferromagnetism колективизация система на взаимодействие. електрони (вж. Зона магнетизъм) .Paramagn. DOS. състояние хомогенна електрон газ може да бъде нестабилен по отношение на образуването на S. стр. а. Нестабилността зависи от естеството на взаимодействието между електрони. Свойства на структурата на лента може да се стабилизират S. стр. А. т. е. да доведе до antiferromagnetism. DOS. на електронната система.
Критерий парамагнитен нестабилност. състояние магнит лента (вж. Stoner критерий феромагнетизъм) се определя не само от количеството на потенциал електрон-електронна взаимодействие, но също зависимост от магнезий. vospriimchivostiot електрон вълна вектор р. Напр. ако в резултат на - л. fermapoverhnosti специално топология има изразен максимум при определена зададена стойност, преходът фаза при температура от парамагнитни. състояние на S. стр. а. може да се случи дори и ако слабото взаимодействие между електроните. Наличност еднакви (съвпадаща с излъчване на вълната вектор Q) електрони и дупки части на повърхността на Ферми (пЕ е т и н д) в материали с метален блок. проводими води до възможност триплет електрон-дупка Сглобяването на с появата на С стр. а.
Naib. подходящ модел за микроскопични. описват фаза преход към състояние с S. стр. а. Това е модел на excitonic изолатор. При системи с S. стр. А. има разминаване в електронния energetich. гама и характеристики на плътността на състоянията в краищата на прореза. Свързани с тази конкретна Opt. кинетична. магнит. еластична и сътр. S. свойства п. а. От краищата на процепа "отцепи" спин-поляризиран. заявяват, че не са в парамагнитен. фаза и олово до резонанс кинетични аномалии. свойства. Необичайно поведение и дефекти: в околностите на дефект се появява допълнение. преразпределение на въртене плътност, т.е.. инч образува проксималния antiferromagnetic. За да sohranyayuschiy-
Xia понякога над точката на TN Neel (локализиран S. стр. А.). На фона на DOS. състояние под точката Neel T <ТN в электронном газе формируются своеобразные коллективные возбуждения спиновой плотности (а м п л и т у д о н ы, ф а з о н ы, С. п. в. - м а г н о н ы). Теория предсказывает также существование слабо затухающих коллективных возбуждений выше ТN. С. п. в. образуется в результате фазового перехода (обычно 2-го рода, хотя возможны фазовые превращения 1-го рода) при темп-ре ниже точки Нееля (рис.).
Диаграмата на фаза за екситона преход изолатор фаза в вълна плътност завъртане състояние (вторият ред): R - парамагнитен фаза; С - antiferromagnetic съизмерим фаза; Н - несъизмерим antiferromagnetic фаза; Това съответства на Т = 0 К,. TN - темпо-па преход в състояние на вълна плътност завъртане на
Пространствената периода на вълната може да бъде изразена от цяло число постоянна кристален. решетки (съизмерими фаза), но може да причини различни и надстройки, т. е. S. стр. а. период, за да не ryh кратно на периода на кристална. решетка.
преходните метали и техните сплави положението се реализира, когато Q = G / 2. където G - реципрочно решетка вектор. което съответства на съизмерим фаза. В по-общ случай. където тя зависи от Т. съответстващ несъизмерим фаза.
Сред чисти метали в к-ryh наблюдава S. стр. А. Naib. изследва Cr, Ферми повърхност притежавани до има две еднакви порции: октаедър отвор, центрирани в точка Н зона Brillouin. и електронно kvazioktaedrom, центрирано в точката G. Oktaedrich. лица са перпендикулярни на посоката [111] и електронния октаедър малък отвор. Средства. част от двата листа на повърхността на Ферми могат да бъдат приведени в съответствие на вектора на излъчване на вълната. при което Т = 0 К. По този начин общия обем на електрона и отвор октаедър са приблизително равни и във фаза S. стр. а. Тези октаедър изчезват, покрита цепка.
измервания неутронна дифракция на единични кристали от Cr показват, че магнезий. поръчване там се различава по същество от конвенционалната antiferromagnetic (вж. Магнитна неутронна дифракция), със слаба температура зависимостта (най-T
TN стойност). Над TN ср магнит. Понастоящем 1 Cr атом ред (в феромагнитен. Фаза е). Темп-па Neel чист R; най-T <120 К поперечная модуляция периодической магн. структуры сменяется на продольную - происходит т. н. с п и н - ф л и п переход.
Теория на лента antiferromagnetism и С н. В. позволено да тълкува магнита. свойства Cr сплави. Концентрация. фазова диаграма на тези сплави преход от съизмерим несъизмерим структура, промяната на магнезий. структура и свойства на налягане и др. и особено добре описани от диелектрик модел екситона. В сплавите от Cr с немагнитен преход състав метална сплав промяна засяга структурата и параметрите TN S. стр. А. Напр. за сплави с Мо и W влияние на примес разсейване на електрони - единства причиняват TN промяна и структурни параметри. За сплави с metallamidonorami (Mn, Re, Os, Rh, и т.н.) с увеличаване на концентрацията им се изравни количества от електрони и дупки октаедър, и шията-Swarm преход концентрация примес възниква от чисто модулиран antiferromagnetic два пъти. структура. За метални акцептори (V, Ni) с увеличаване на техните увеличава концентрация. TN зависимост от концентрацията на примеси от донор nonmonotonic за акцептори - инцидент.
Разкрити и сътр. Метален блок. система, да-ryh има преход от парамагнитен. състояние на S. стр. а. Те включват редкоземни метали и техните сплави с преходни метали, които имат спираловидна antiferromagnetic. структура. В тези вещества, повърхността на Ферми е еднакви "колан" области. Примери за такива системи са ЕС и Y и Se сплави с тежки редкоземни метали (ТЬ, Gd, Dy, Ho). Сплавите Y и Sc с диетилетер и Тт се реализира синусоидална antiferromagnetic. структура, т.е.. напр. S. стр. а. произхода на рояк се свързва и с функция на повърхността на Ферми.
Сплави и съединения на преходни метали и изпитват преход от парамагнитни. състояние на S. стр. а. Такива системи включват сплави подредени FeRh, Pt3 Фе, MnNi, с винтова магнити FeGe2. MnS2. SrV2 съединение. комплекс халкоген-ди ванадий (V3 S4. V5 S8), евентуално никел сулфидни NiS и интерметални съединения от групата на LAVES фаза и TiBe2. В т. Н. е и з и х Magnelli се случва при прехода към фазата S. стр. а. И на фона на вълната от плътност заплащане. В някои техни съединения с тежки фермиони (URuSi2. UCu5. UCd11. U2 Zn7. U1-х Thx Pt3) S. стр. А. се образува при ниска скорост на фаза-ма тежка Ферми течност. Конкретно приложение модел С п. А. към изброените съоръжения изисква разглеждане на комплемента. ефекти - магнитострикцията. върти поляризация на останалите части на повърхността на Ферми, наличието на до него т. н. резонанс Abrikosova - съд (виж Междинно валентност.).
По-специална група от вещества, които в състоянието ryh наблюдавани S. стр. А. са nek- размерите органични проводници, например. (TMTSF) 2 X - тетраметил-tetraselenfulvalen където X - аниони (X = PF6 AsF6.). Също така е установено наличието на S. стр. А. и с някои други. аниони. Преход в antiferromagnetic. фаза съответства S. стр. а. с удвои (в сравнение с решетъчна константа) периода в надлъжна посока. Възможно е магнит. подреждане в тип метал La-Sr-Cu-О и Y-Ba-Cu-О също представлява С п. а. което е свързано с проблема за високо свръхпроводимост (вж. свръхпроводниците оксид висока температура).
В широк смисъл, понятието S. стр. А. Тя може да се отнесе за произволна периодична. надстройки в antiferromagnetic (спираловидна, синусоидална структура). Fenomenelogich. Маг теория. надстройки въз основа на теорията на фазови преходи от 2-ри вида на Ландау. Образуването на надстройките неметали се влияе от взаимодействия релативистично въртене - решетка и завъртане - завъртане, а също и поради обмен анизотропна взаимодействието. Периоди на надстройки в antiferromagnetic. метали се определя от взаимодействието на проводникова електрони с въртене Magn. йони и не се различават много от реципрочните на екстремни диаметрите на повърхността на Ферми.
Лит. D и I л о т н и з LIS IE теория на спирални структури в antiferromagnets "Ж." 1964, том 46, стр.. 1420; т. 47, стр. 337, 992; Куликов NI Tugushev В. вълна завъртане плътност и лента antiferromagnetism с метали, "Sov", 1984, т. 144, гр. 4, стр. 643: G в р и до около в LP Физични явления в новите органични проводници, има инча 3, стр. 381; М о р и Т. Spin колебания в магнити с пътуващи електрони на. от английски език. М. 1988. В. Tugushev, ЕР Bashkin.
Свързани статии