Както е посочено, мини-mye процеси протичат последователно през серия от равновесни състояния. Спонтанно същото време на процеса винаги е свързано с неговата необратимост. Необратимо в смисъл термодинамична льо наречен такива процеси, след което потокът на системата вече не могат да се върнат към първоначалното си състояние, без лява, което някои промени в себе си или в околната среда. По този начин, топлината се предава от по-горещо към студено тяло е необратим процес и не е възможно да го задържи в обратната посока, без да харчите тя работи.
За някои прости необратими процеси че е лесно да се покаже, че в изолирани системи за придружена им vozra пронизителния ентропия на системата. Покажи, например, че преходът TEP партидите, от горещо към студено и придружени от увеличаване на ентропията.
Да разгледаме изолирана система от две тела А и В, нападения-давайки различни температури (ТА и ТВ); предположи, че TA> телевизия. Ето тялото в контакт един с друг, и да Neko-Thoroe номер р на прехвърлени от орган на тялото В топлина, с не е имало други промени в системата. Нека това количество топлина Q е толкова малка, че температурата на двата органа остават почти постоянни. Тяло И този преход ви наречената промяна на ентропията, равна на S2, A - S1, A = - Q / ЗД. и Тяло Б - изменение в ентропията, равна на S2, Б - S1, B = р / телевизора. Общото изменение в ентропията на системата е сумата на тези промени, т.е.
Тъй като съгласно ТА> телевизия състояние. дясната страна на уравнението, а на следващия-ствие, а в лявата част е по-голяма от нула. Лявата страна на уравнение може да се запише като (S2, A + S2, В) - (S1, A + S1, V), т.е. тя предварително stavlyaet общата промяна ентропията на системата, равна на разликата между ентропията на системата на органи А и В след процеса (S2, A + S2, В) и ентропията (S1, A + S1, В) на една и съща система за обработка. Следователно-TION, преминаването на топлина от горещите към студения тялото в изолирани системи се придружава с увеличаване на ентропията на системата.
Може да се покаже, че преходът на газ от съда при високо налягане в съд с по-ниско налягане и други необратими процеси по време на потока в изолирани системи винаги се придружава с увеличаване на ентропията на системата.
Вторият закон на термодинамиката гласи, че във всеки CEC-льо, която включва необратими процеси
Това означава, че промяната на ентропията в цикъла, включително процесите на yuschem-необратим не е равно на нула. Ентропията е държавна функция, а тя не се променя в зависимост от условията, ПРОВЕРЕТЕ Дения процес и по-специално на неговата обратимост. Ако системата се връща в първоначалното си състояние, а това е състояние на кръгова процес, ентропията винаги се първоначалната стойност и поради това, промяната на ентропията е нула. Но топлината на про-цесията зависи от условията си и неравенство ∫ # 948; р / T <0, означает что при необратимом процессе становится неприменимым равенство dS =δq/T и вместо него будет справедливо неравенство dS># 948; р / T.
Свързани статии