Начало | За нас | обратна връзка
Когато interband излъчващ рекомбинация на електрони от проводимост на валентната зона преминава, фотон енергия е равна или малко по-голяма от ширината на забранената групата:
д + Н à HV ≥ Напр. (5.20)
Ако в резултат на всеки акт рекомбинация фотон се отделя, плътността на радиация, на фотона е равна R скоростта на рекомбинация и # 947 = 0; R n0 p0 = # 947; R Ni пи = # 947; г Ni 2. Когато термодинамично равновесие количество рекомбиниращите носители za- редица равен на броя на възбудените превозвачи, които, от своя страна, е равен на броя на абсорбират фотони в възбуждане на Rp 0. По този начин:
където ние определяме interband коефициент излъчващ рекомбинация # 947; г:
Фиг. 5.4. Схема interband излъчващ механизъм рекомбинация. Преходът на електрон от проводимост на валентната зона е придружен от емисия на фотони.
При концентрация носител неравновесен, рекомбинацията на R се характеризират със същите коефициенти, включително рекомбинация, и че равновесието (вижте точка 5.1.). Ето защо:
По дефиниция, живота на nonequilibrium носители на interband излъчващ рекомбинация (съгласно (5.14)):
Когато външната възбуждане се спира, за промяна на скоростта концен-трацията на свободни електрони се определя от интензивността повърхност рекомбинация разликата и R 0 Rp генерира равновесие. Но тъй като Rp = 0 R и 0 е:
Замествайки (5.25) в (5.24) и като се вземат предвид (5.21) - (5.23), получаваме:
Ние отчитаме, че # 916; п = # 916 р (биполярно рекомбинация), както и опростяване на положението при поемане на ниско ниво възбуждане, т.е. # 916; п <<(n0 +p0 ); тогда получим формулу, совпадающую с уже введенной выше (по определению) формулой (5.10а):
Помислете за специални случаи:
Анализ на формули (5.28) - (5.30) показва, че времето на живот на носители на заряд не-равновесни в присъщата полупроводника (# 964; ИЧ) при interband излъчващ рекомбинация на по-малки, по-висока температура и по-малък Bandgap. Най-легирани полупроводници живот на nonequilibrium превозвачи такса е по-малко от # 964; ИЧ в вътрешен полупроводников и със степента на допинг и намалява температурата.
Зависимост на жизнения цикъл за радиационните interband повторно комбинация от степента на допинг, т.е. концентрация носител зареждане при постоянна температура в случай на малък ниво количка-възбуждане е показано на фиг. 5.5.
Фиг. 5.5. Зависимостта на времето на живот на interband излъчващ рекомбинация-bination на концентрацията на носители на заряд при дадена температура в ниското ниво на чай SLN възбуждане. Максималната съотношението # 916 п / Ni = 0 и за горната крива, съответно, е 1, 3, 10, 30 да следват криви.
На тази фигура логаритмична скала-тират концентрации могат да бъдат превърнати в линеен позиция на скалата на ниво Ферми, като. характеризиращо се с това съответства на средната точка на Ферми ниво на присъщата полупроводника. От тези зависимости, че увеличаването на живота на СЗО-възбуждане в присъщата полупроводника рязко намаляване-пада от и примес - варира относително малко.
Свързани статии